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Ley de Ohm

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Archivo:Ohms law voltage source.svg

La ley de Ohm, define una propiedad específica de ciertos materiales por la que se cumple la relación:

V=I\cdot R\,

Un conductor cumple la ley de Ohm sólo si su curva V-I es lineal; esto es si R es independiente de V y de I.

Sin embargo, la relación

 R=\frac{V}{I}

sigue siendo la definición general de la resistencia de un conductor, independientemente de si éste cumple o no con la ley de Ohm.

La intensidad de la corriente eléctrica que circula por un dispositivo es directamente proporcional a la diferencia de potencial aplicada e inversamente proporcional a la resistencia del mismo, según expresa la fórmula siguiente:

 I=\frac{V}{R}

En donde, empleando unidades del Sistema internacional:
I = Intensidad en amperios (A)
V = Diferencia de potencial en voltios (V)
R = Resistencia en ohmios (Ω).

Enunciado Editar sección

En un conductor recorrido por una corriente eléctrica, el cociente entre la diferencia de potencial aplicada a los extremos del conductor y la intensidad de la corriente que por él circula, es una cantidad constante, que depende del conductor, denominada resistencia.

La ley enunciada verifica la relación entre voltaje y corriente en un resistor.

Historia Editar sección

El científico Georg Simon Ohm, mientras experimentaba con materiales conductores, como resultado de su investigación, llegó a determinar que la relación entre voltaje y corriente era constante y nombró a esta constante resistencia.

Esta ley fue formulada por Georg Simon Ohm en 1827, en la obra Die galvanische Kette, mathematisch bearbeitet (Trabajos matemáticos sobre los circuitos eléctricos), basándose en evidencias empíricas. La formulación original, es:

 \vec J={\sigma}{\vec E}

Siendo \vec J la densidad de la corriente, \sigma la conductividad eléctrica y \vec E el campo eléctrico, sin embargo se suele emplear las fórmulas simplificadas anteriores para el análisis de los circuitos

Deducción Editar sección

Como ya se destacó anteriormente, las evidencias empíricas mostraban que {\vec J} (vector densidad de corriente) es directamente proporcional a \vec E (vector campo eléctrico). Para escribir ésta relación en forma de ecuación, es necesario añadir una constante arbitraria, que posteriormente se llamó factor de conductividad eléctrica, que representaremos como σ. Entonces:


\vec J={\sigma}{\vec E_{r}}


El vector \vec E_{r} es el vector resultante de los campos que actúan en la sección de alambre que se va a analizar; es decir, del campo producido por la carga del alambre en sí y del campo externo, producido por una batería, una pila u otra fuente de fem. Por lo tanto:


\frac{\vec J}\sigma={\vec E + \vec E_{ext}}


Ahora, sabemos que  \vec J = \frac{I}{A}\vec n , donde \vec n es un vector unitario de dirección, con lo cual reemplazamos y multiplicamos toda la ecuación por un d\vec l :


\frac{I}{A\sigma}\vec n \cdot d\vec l = ({\vec E \cdot d\vec l + \vec E_{ext} \cdot d\vec l})


Los vectores \vec n y d\vec l poseen la misma dirección y sentido, con lo cual su producto escalar puede expresarse como el producto de sus magnitudes por el coseno del ángulo formado entre ellos. Es decir:


 \vec n \cdot d\vec l = |\vec n|\cdot |d\vec l|\cdot cos \theta = (1) \cdot |d\vec l| \cdot cos0 = dl


Por lo tanto, se hace la sustitución:


\frac{I}{A\sigma} dl = ({\vec E \cdot d\vec l + \vec E_{ext} \cdot d\vec l})


Integrando ambos miembros en la longitud del conductor:


\int_{1}^{2} \frac{I}{A\sigma} dl = \int_{1}^{2}({\vec E \cdot d\vec l + \vec E_{ext} \cdot d\vec l}) = \int_{1}^{2}{\vec E \cdot d\vec l} + \int_{1}^{2}{\vec E_{ext} \cdot d\vec l}


El miembro derecho representa el trabajo total de los campos que actúan en la sección de alambre que se está analizando, y de cada integral resulta:


\int_{1}^{2}{\vec E \cdot d\vec l} = \phi_{1} - \phi_{2}

y

\int_{1}^{2}{\vec E_{ext} \cdot d\vec l} = \xi

Donde \phi_{1} - \phi_{2} representa la diferencia de potencial entre los puntos 1 y 2, y \xi representa la fem; por tanto, podemos escribir:


\frac{I}{A\sigma} l_{12} = \phi_{1} - \phi_{2} + \xi = U_{12}


donde  U_{12} representa la caída de potencial entre los puntos 1 y 2.


Como dijimos anteriormente, σ representa la conductividad, por lo que su inversa representará la resistividad, y la representaremos como ρ. Así:


\frac{I\rho}{A} l_{12} = U_{12}


Finalmente, la expresión \frac{\rho}{A} l_{12} es lo que se conoce como resistencia eléctrica


Podemos escribir la expresión final:


 I\cdot R_{12} = U_{12}

Símil hidráulico Editar sección

En hidráulica se verifica una ley similar a la Ley de Ohm, que puede facilitar su comprensión. Si tenemos un fluido dentro de un tubo, la diferencia de presiones entre sus extremos equivale a la diferencia de potencial o tensión, el caudal a través del conducto, equivale a la intensidad de la corriente eléctrica y la suma de obstáculos que impiden la corriente del fluido, equivale a la resistencia eléctrica.

Véase también Editar sección

ar:قانون أومbn:ও'মের সূত্র br:Lezenn Ohm ca:Llei d'Ohm cs:Ohmův zákon da:Ohms lovel:Νόμος του Ωμ eml:Legg d'Ohmeo:Leĝo de Omo et:Ohmi seadus eu:Ohmen legea fa:قانون اهم fi:Ohmin laki fr:Loi d'Ohm gl:Lei de Ohm he:חוק אוהם hi:ओह्म का नियम hr:Ohmov zakon hu:Ohm-törvény it:Legge di Ohm ja:オームの法則 ko:옴의 법칙 lt:Omo dėsnis lv:Oma likums ml:ഓമിന്റെ നിയമം nl:Wet van Ohm nn:Ohms lov no:Ohms lovro:Legea lui Ohm ru:Закон Ома simple:Ohm's law sk:Ohmov zákon sl:Ohmov zakon sr:Омов закон sv:Ohms lag ta:ஓமின் விதி th:กฎของโอห์ม tr:Ohm Kanunu uk:Закон Ома vi:Định luật Ohm zh:欧姆定律

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